grundlagen:herleitung_des_strahlungsgesetzes
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| ${ \displaystyle P_r =\frac{e^{-\frac{E(r)}{kT}} } {Z(\beta)} | ${ \displaystyle P_r =\frac{e^{-\frac{E(r)}{kT}} } {Z(\beta)} | ||
| - | gegeben. Dabei ist ${\displaystyle \beta := \frac{1}{kT} }.$ | + | gegeben. Dabei ist ${\displaystyle \beta := \frac{1}{kT} }$ mit der schon bekannten Bolzmann-Konstante $k$. |
| - | + | ||
| - | mit der schon bekannten Bolzmann-Konstante $k$. | + | |
| Im Nenner steht mit $Z(β)$ die sogenannte Zustandssumme des betreffenden Modes; das ist die Summe aller dieser Faktoren $e^{-\frac{E(r)}{kT}}$. Das ergibt zunächst nicht 1, mit den Wahrscheinlichkeiten $P_r$ ist das aber so: Teilt man alle Faktoren durch $Z(β)$, dann ist das der Fall (sogenannte Normierung auf 1). \\ | Im Nenner steht mit $Z(β)$ die sogenannte Zustandssumme des betreffenden Modes; das ist die Summe aller dieser Faktoren $e^{-\frac{E(r)}{kT}}$. Das ergibt zunächst nicht 1, mit den Wahrscheinlichkeiten $P_r$ ist das aber so: Teilt man alle Faktoren durch $Z(β)$, dann ist das der Fall (sogenannte Normierung auf 1). \\ | ||
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